一种用于视觉检测的led准直照明光学透镜的制作方法
一种用于视觉检测的led准直照明光学透镜的制作方法
【技术领域】
[0001] 本发明涉及LED照明领域，具体涉及一种用于视觉检测的LED准直照明光学透 镜。
【背景技术】
[0002] 在视觉检测系统中，照明光源是其重要组成部分。照明效果的好坏直接影响被测 物的成像质量，从而影响后续的图像处理效果，导致最后的测量结果不准确。在精密检测系 统中，光源的照明效果更是有着举足轻重的作用。光源的光强、稳定性及照明均匀性等都会 对检测系统的精度产生很大的影响，直接决定了整个检测的成败。
[0003] 常用于视觉检测系统的照明光源有白炽灯、日光灯、水银灯、钠光灯、LED发光二极 管、半导体激光器等。照明光源的选择必须符合所需要的几何形状，照明亮度，均匀度，发光 的光谱特性也必须符合实际的要求，同时还要考虑光源的发光效率和使用寿命。传统光源 体积及能耗均较大，并且不具有优良的单色性和稳定性。半导体激光器虽然具有很好的单 色性和准直性，但是照明均匀性难以控制。在众多的光源当中，LED光源凭借其诸多的优点， 如寿命长、响应快、抗震能力强等等，在现代视觉检测系统中得到越来越多的应用。但是，由 于LED朗伯型发光特性，直接应用于照明系统，通常不能获得良好的效果，需针对LED及视 觉检测系统特性来进行光学设计。
【发明内容】
[0004] 针对视觉检测照明系统设计及朗伯型LED光学设计中面临的主要问题，本发明提 供了一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，该透镜光学效率高，体积小，制造方便， 易于安装，并能产生高准直度的照明光斑。本发明采用旋转轴对称的LED自由曲面透镜设 计法，有效减小了透镜建模时产生的误差，有利于提高透镜的加工精度和光学效率。
[0005] 本发明采用如下技术方案：
[0006] 一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，该透镜由透明材料制成，透明材料 为PMMA或PC或光学玻璃，透镜包括三个自由曲面，分别构成入射面及出射面。所述透镜的 底面中心有一个供LED安装于其内的空腔，空腔的一部分腔壁是柱面，构成所述的内侧柱 面，另一部分是自由曲面，构成所述的内侧自由曲面，内侧自由曲面位于内侧柱面的顶部， 两者构成所述的入射面；透镜的外侧面是自由曲面，构成所述的外侧自由曲面，透镜的顶面 中部是自由曲面，构成所述的顶部自由曲面，顶部自由曲面的外侧是台阶型平面，构成所述 的顶部平面，透镜的顶部自由曲面和顶部平面构成所述的出射面。
[0007] 自由曲面透镜的形状由如下方法确定：
[0008] 以LED光源为原点建立坐标系，以LED底面所在平面为XOY平面，过原点并与平面 XOY垂直的轴为Z轴。首先对LED光源立体角进行划分，接着对光线通过透镜后的出射角进 行均匀划分，建立光源立体角和光线通过透镜后的出射角的映射关系，然后运用折反射定 律，通过几何关系得到最后的自由曲面透镜。
[0009] 所述的构成透镜的自由曲面有三个，其计算步骤如下：
[0010] 2.设定初始条件并将LED光源立体角划分。
[0011] 首先，坐标系中0为入射光线与Z轴正方向的夹角。a为出射光线与z轴正方向 的夹角。内侧柱面的底部半径为r。透镜材料的折射率为n。
[0012] 对于透镜空腔的内侧自由曲面，其主要作用是控制光线的出射角度。这里设置其 控制的角度取值范围为[0, 0_]，且〇< 0mid，0mid表示从光源发出的光线，入射 到内侧自由曲面的最大入射角，表示从光线穿过内侧自由曲面后的最大出射角。将区 间[0, 0 _]均匀划分为N份，记为0⑴，1彡i彡N。对于入射角度0，对其进行离散化， 将区间[0,0mid]等分成n份，记为0a)，这样就得到了与出射角度ea)数组一一对应的 0a)的数组。n取值的大小决定了计算的精确度，其取值越大，最后的结果越精确。
[0013]对于透镜空腔的内侧柱面，这里其控制的角度取值范围为0mid< 0⑴彡0_。 通常9 _=90°，表示从LED发出光线的最大出射半角。同理，将区间（0mid，0_]等分 为N份，记为0 (i)，这样就将光源立体角0等分为2N份。
[0014] 2.建立光源立体角与光线通过透镜后的出射角的映射关系。
[0015] 对光线通过透镜后的出射角进行离散化。对应于光源立体角0的划分，将a也 等分成2N份，记为a(i)，且0彡a(i)彡a_，a_表示光线通过整个透镜后的最大出 射角。由于所述透镜是用于准直照明，故在这种照明系统中a_=〇,a(i) =〇(即是将 a(i)设为一个全零数组）。这样就在光线通过整个透镜后的出射角a(i)与光源立体角 9 (i)数组之间建立起--对应关系。
[0016] 3.求解自由曲面透镜的离散坐标。
[0017] 假设从LED出的光线与Z轴的夹角为0 (i)，并与内侧自由曲面相交于 (i),Zi(i))点，经过内侦!|自由曲面折射后与顶部自由曲面相交于Bjxji)，z2(i))点； 光线与内侧柱面相交于(；(1'，1'^cot0 (i+1))点，光线穿过内侧柱面后与透镜外侧自由曲面 相交于Djxjihzji))点，处的单位法向量iV；〇,6)，处的单位法向量iV2(c,3)， 处的单位法向量/V.;(e，/)。
[0018] 在进行自由曲面构建时，由折反射定律求出自由曲面上点的法向量，利用这个法 向量求得切平面，通过求切平面与入射光线的交点得到曲线上点的坐标。折反射定律公式 如下：
[0019]
[0020] 其中n为透镜折射率，其取值视透镜材料而定，瓦为入射光线单位向量，^为出 射光线单位向量，及为单位法向量。
[0021] 对于内侧自由曲面，由光源立体角0⑴可以得到入射向量，由0⑴可以求得出 射向量，结合折反射定律可解得内侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0022]
[0023]
[0024] 以此类推，可以得到内侧自由曲面的轮廓曲线上所有点的坐标值，由此可得内侧 柱面的底部半径为r=Xi(200)。
[0025] 对于顶部自由曲面，由Mi)可以得到入射向量，由a⑴可以求得出射向量，把 上式与折反射定律联立，可以解得顶部自由曲面上下一点的坐标值：
[0026]
[0027]
[0028] 对于外侧自由曲面，由于光线与内侧柱面相交于Q (r, r ? cot 0 (i+1))点，通过内 侧柱面后光线的出射角为0，则
[0029]
[0030] 当光线入射到外侧自由曲面时，在该面上发生全反射，此时折反射定律可以表示 为：
[0031]
[0032] 经过外侧自由曲面的反射后，光线传播到透镜顶部平面并直接出射，故a (i)即 为经过外侧自由曲面的反射后的出射角。
[0033] 由和a (i)与折反射定律联立，可以解得外侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0034]
[0035]
[0036] a, b, c, d, e, f的值可以由折反射定律得出。
[0037] 具体方法如下：
[0038] (1)分别确定内侦彳、顶部、外侧自由曲面的起始点。
[0039] (2)对于内侧自由曲面，由0和0可以得到入射向量和出射向量，通过折反射定 律，确定起始点的切平面，第二条入射光线与该切平面相交从而确定第二点。
[0040] (3)对于顶部自由曲面，将内侧自由曲面的第二条光线的出射向量作为顶部自由 曲面的第二条光线的入射向量，即由0得到入射向量，再由a得到出射向量，然后利用折 反射定律得到起始点的切平面，由起始点的切平面与第二条光线的入射向量所在的直线相 交可得出第二点。
[0041] (4)对于外侧自由曲面，由W和a可以分别得到光线经过外侧自由曲面时的入射 向量和出射向量。利用折反射定律求出起始点的切平面，将切平面与经过内侧柱面折射后 的第二条光线的入射向量所在的直线相交可得出第二点。
[0042] (5)同理，由前一点的切平面与下一条光线的入射向量所在的直线相交可得出下 一点坐标，通过机迭代可分别得出内侧，顶部、外侧自由曲面上全部点的坐标，由此确定了 透镜轮廓曲线，然后将透镜轮廓曲线绕中心轴旋转构成整个自由曲面。
[0043] 4.利用建模软件将得到的点拟合为实体。
[0044] 将得到的离散点的坐标依次导入到机械建模软件，进行拟合，然后将得到的轮廓 曲线绕中心轴旋转，即可得到最终的光学透镜实体模型。
[0045] 采用上述技术方案后，可以设计出一个高光学效率、结构紧凑、体积小巧、用于视 觉检测的LED准直照明光学透镜。从LED出射的光线通过自由曲面透镜后，能够在目标照 明面上形成高准直度的圆形光斑。
[0046] 本发明的有益效果及优点：由于采用自由曲面透镜，从LED出射的光线经过自由 曲面透镜配光后，能够在目标照明面上形成高准直度的圆形光斑；并且从光源发出的光线 几乎可以全部被利用，透镜的光学效率很高。另外，透镜的底面中部有一个由自由曲面和柱 面组成的空腔，使LED光源易于安装。由于透镜的体积小，使之可以方便的安装到视觉检测 照明系统中，同时也有利于照明系统的散热设计。本发明非常有利于朗伯型LED的光学设 计及视觉检测照明系统的设计。本发明不但可以应用于LED二次光学设计，而且可以用于 LED -次光学设计以及成像系统光学设计。
【附图说明】
[0047] 图1为实施方式中光源立体角与内侧自由曲面控制的出射角的映射关系图。
[0048] 图2为实施方式中光源立体角与透镜的出射角的映射关系图。
[0049] 图3为实施方式中透镜的侧视剖面图。
[0050] 图4为实施方式中透镜的侧视三维立体图。
[0051] 图5为实施方式中透镜的仰视三维立体图。
[0052] 图6为实施方式中透镜的右视三维立体图。
[0053] 图7为实施方式中透镜的俯视三维立体图。
【具体实施方式】
[0054] 下面结合附图和实施例对本发明的进行详细的描述，但本发明的实施和保护不限 于此。
[0055] 1、设定初始条件并将LED光源立体角划分。
[0056] 首先，坐标系中0为入射光线与Z轴正方向的夹角，其取值范围为a 为出射光线与Z轴正方向的夹角。由于所述透镜是用于准直照明，故这里a=0。透镜材 料的折射率为n= 1.49386。
[0057] 对于透镜空腔内侧的自由曲面，其主要作用是控制光线的出射角度。这里设置其 20 控制的角度取值范围为[0, 0_]，且足将区间[0, 均匀划分为200份，记 I0() 为e(i)，且0 <i< 200, 200表示等分的份数，其取值越大，最后的结果越精确。对于入 40 射角度9,这里其取值范围为0彡9⑴彡9mid，且，表示从光源发出的光线入 1 olJ 射到内侧自由曲面的最大入射角。对0进行离散化，把区间[0, 0mid]等分成200份，记为 0⑴，这样就得到了与出射角度Mi)数组一一对应的0⑴的数组，如图1所示。
[0058] 对于透镜空腔的内侧柱面，这里其控制的角度取值范围为0mid< 0 (i)彡0 _。 通常沒max=^;r,表示从LED发出光线的最大出射半角。将区卩
等分为200份， 记为9 (i)，这样就将光源立体角9等分为400份。
[0059] 2.建立光源立体角与光线通过透镜后的出射角的映射关系。
[0060] 对光线通过透镜后的出射角进行离散化。对应于光源立体角0的划分，将a也 等分成400份，记为a(i)。由于a=0,故a(i) =0。这样就在光线通过整个透镜后的 出射角a(i)与光源立体角0 (i)数组之间建立起一一对应关系，如图2所示。
[0061] 3.计算自由曲面透镜的离散坐标。
[0062] 假设从LED出射光线与z轴的夹角为0 (i)，并与内侧自由曲面相交于 (i),Zi(i))点，经过内侦!|自由曲面折射后与顶部自由曲面相交于Bjxji)，z2(i))点； 光线与内侧柱面相交于(；(1'，1'^cot0 (i+1))点，光线穿过内侧柱面后与透镜外侧自由曲面 相交于Djxjihzji))点，处的单位法向量TV^aj)，处的单位法向量iV2(c,￡/)， 处的单位法向量7V3(e,/) ^
[0063] 在进行自由曲面构建时，由折反射定律求出自由曲面上点的法向量，利用这个法 向量求得切平面，通过求切平面与入射光线的交点得到曲线上点的坐标。折反射定律公式 如下：
[0064]
[0065] 这里n= 1.49386,瓦为入射光线单位向量，斤7;为出射光线单位向量，及为单位 法向量。
[0066] 对于内侧自由曲面，由光源立体角0a)可以得到入射向量，由ea)可以求得出 射向量，结合折反射定律可解得内侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0067]
[0068]
[0069] 以此类推，可以得到内侧自由曲面的轮廓曲线上所有点的坐标值，由此可得内侧 柱面的底部半径为r=Xi(200)mm。
[0070] 对于顶部自由曲面，由0 (i)可以得到入射向量，由a(i)可以求得出射向量，把 上式与折反射定律联立，可以解得顶部自由曲面上下一点的坐标值：
[0071]
[0072]
[0073] 对于外侧自由曲面，由于光线与内侧柱面相交于Q(r,r?cot0 (i+1))点，通过内 侧柱面后光线的出射角为供，则
[0074]
[0075] 当光线入射到外侧自由曲面时，在该面上发生全反射，此时折反射定律可以表示 为：
[0076]
[0077] 经过外侧自由曲面的反射后，光线传播到透镜顶部平面并直接出射，故a⑴即 为经过外侧自由曲面的反射后的出射角。
[0078] 由河/)和a(i)与折反射定律联立，可以解得外侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0079]
[0080]
[0081]a,b,c,d,e,f的值可以由折反射定律得出。
[0082] 具体方法如下：
[0083] (1)分别确定内侧、顶部、外侧自由曲面的起始点，其值分别为（0,4)，（0,8)， (4. 74,0)，单位mm。
[0084] (2)对于内侧自由曲面，由0和0可以得到入射向量和出射向量，通过折反射定 律，确定起始点的切平面，第二条入射光线与该切平面相交从而确定第二点。
[0085] (3)对于顶部自由曲面，将内侧自由曲面的第二条光线出射向量作为顶部自由曲 面的第二条光线的入射向量，即由0得到入射向量，再由a得到出射向量，然后利用折反 射定律得到起始点的切平面，由起始点的切平面与第二条光线的入射向量所在的直线相交 可得出第二点。
[0086] (4)对于外侧自由曲面，由口和Y可以分别得到光线经过外侧自由曲面时的入射 向量和出射向量。利用折反射定律求出起始点的切平面，将切平面与经过内侧柱面折射后 的第二条光线的入射向量所在的直线相交可得出第二点。
[0087] (5)同理，由前一点的切平面与下一条光线的入射向量所在的直线相交可得出下 一点坐标，通过计算机迭代可分别得出内侧，顶部、外侧自由曲面上全部点的坐标，由此确 定了透镜轮廓曲线，然后将透镜轮廓曲线绕中心轴旋转构成整个自由曲面。
[0088] 例：对于内侧自由曲面，这里设置其控制的角度取值范围为[0,0_]，且
0_将其均匀划分为200份，每一份记为0 (i)，同时对光源的立体角进行 40 离散化，这里0的取值范围为0彡0彡0mid，且見表把0mid等分成200份， 每一份记为0 (i)，使之与0 (i)数组一一对应。设内侧自由曲面的起始点为（〇,4)，即LED距离透镜内侧自由曲面顶部的距离4mm。通过折反射定律由可以求出起始点的法向量 两乂(1)，％(2))，由法向量和起始点坐标可以求出切平面方程为z+4 = 0,此为1式；角度为 9⑵的直线方程为：z=cot( 0⑵）?X，此为2式；由1，2式联立，可以求出x⑵，z(2)。
[0089] 以此类推：第k点所对应的直线方程为z=cot( 0 (k) )?X，所对应的切平面方程 SNx(k-l)(x-x(k-l))+Nz(k-l)(z-z(k-l)) =0。通过直线与切平面相交可以求出第让点 坐标，当k= 200时，即得到内侧自由曲面轮廓曲线上所有数据点的坐标数组。
[0090] 4.利用建模软 件将得到的点拟合为实体
[0091] 将得到的离散点的坐标依次导入到机械建模软件，进行拟合，然后将得到的曲线 绕中心轴旋转，可以得到最终的自由曲面光学透镜实体模型。
[0092] 图1为实施方式中光源立体角与内侧自由曲面控制的出射角的映射关系图，其中 101为所述的光源立体角，102为所述的内侧自由曲面控制的出射角。
[0093] 图2为实施方式中光源立体角与透镜的出射角的映射关系图，其中包括光源立体 角101，内侧自由曲面控制的出射角102,透镜的出射角201，经过内侧柱面折射后的出射角 202〇
[0094] 图3为通过上述方案得到的透镜的侧视剖面图，其中包括透镜的内侧自由曲面 301，顶部自由曲面302,台阶型顶部平面303 ;透镜的外侧自由曲面304,透镜的内侧柱面 305。图4为通过上述方案得到的透镜的侧视三维立体图。图5为通过上述方案得到的透 镜的仰视三维立体图。图6为通过上述方案得到的透镜的右视三维立体图。图7为通过上 述方案得到的透镜的俯视三维立体图。
[0095] 采用上述技术方案后，可以设计出一个高光学效率、结构紧凑、体积小巧、用于视 觉检测的LED准直照明光学透镜。从LED出射的光线通过自由曲面透镜后，能够在目标照 明面上形成高准直度的圆形光斑。由于采用自由曲面透镜，从LED出射的光线经过自由曲 面透镜配光后，能够在目标照明面上形成高准直度的圆形光斑；并且从光源发出的光线几 乎可以全部被利用，透镜的光学效率很高。另外，透镜的底面中部有一个由自由曲面和柱面 组成的空腔，使LED光源易于安装。由于透镜的体积小，使之可以方便的安装到视觉检测照 明系统中，同时也有利于照明系统的散热设计。
【主权项】
1. 一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，包括入射面和出射面，其特征在于透 镜包括三个自由曲面；所述透镜的底面中心有一个供LED安装于其内的空腔，空腔的一部 分腔壁是柱面，构成内侧柱面，另一部分是自由曲面，构成内侧自由曲面；内侧自由曲面位 于内侧柱面的顶部，两者构成所述的入射面；透镜的外侧面是自由曲面，构成外侧自由曲 面，透镜的顶面中部是自由曲面，构成顶部自由曲面，顶部自由曲面的外侧是台阶型平面， 构成顶部平面，透镜的顶部自由曲面和顶部平面构成所述的出射面。2. 根据权利要求1所述的一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，其特征在于以 LED光源为原点建立直角坐标系，以LED底面所在平面为XOY平面，过原点并与平面XOY垂 直的轴为Z轴；首先对LED光源立体角进行划分，接着对光线通过透镜后的出射角进行均匀 划分，自由曲面透镜的形状确定过程具体如下：1. 设定初始条件并将LED光源立体角划分， 首先，坐标系中Θ为入射光线与Z轴正方向的夹角；α为出射光线与Z轴正方向的夹 角；内侧柱面的底部半径为r ;透镜材料的折射率为η ; 对于透镜空腔的内侧自由曲面，其主要作用是控制光线的出射角度；设置出射角度取 值范围为[〇, βΜΧ]，且〇彡K Θ _，θ-表示从光源发出的光线，入射到内侧自由曲 面的最大入射角，表示从光线穿过内侧自由曲面后的最大出射角；将区间[0, β _]均 匀划分为N份，记为β (i)，I < i < N ;对入射角度Θ进行离散化，将区间[〇, Θ mid]等分成 N份，记为Θ (i)，这样就得到了与出射角度β⑴数组一一对应的Θ⑴的数组；N取值越 大，结果越精确； 对于透镜空腔的内侧柱面，9mid< Θ (i) < Θ _，表示从LED发出光线的最大出 射半角；同理，将区间（9mid，θ_]等分为N份，记为Θ (i)，这样就将光源立体角Θ等分为 2N份；2. 建立光源立体角与光线通过透镜后的出射角的映射关系， 对光线通过透镜后的出射角进行离散化，对应于光源立体角Θ的划分，将α也等分成 2Ν份，记为a (i)，且0彡a (i)彡amax，Cimax表示光线通过整个透镜后的最大出射角；a _ =0, a (i) = 〇 ;这样就在光线通过整个透镜后的出射角a (i)与光源立体角Θ (i)数组 之间建立起--对应关系；3. 求解自由曲面透镜的离散坐标， 设从LED出的光线与Z轴的夹角为Θ (i)，并与内侧自由曲面相交于Ai (Xl (i)，Z1 (i)) 点，经过内侧自由曲面折射后与顶部自由曲面相交于Bi(X2Q), z2(i))点；光线与内侦J 柱面相交于CiCr, r ^cotQ (i+Ι))点，光线穿过内侧柱面后与透镜外侧自由曲面相交于 Di(X3Qhz3Q))点，处的单位法向量处的单位法向量处 的单位法向量/V; (e·. /); 在进行自由曲面构建时，由折反射定律求出自由曲面上点的法向量，利用这个法向量 求得切平面，通过求切平面与入射光线的交点得到曲线上点的坐标；折反射定律公式如 下：其中η为透镜折射率，其取值视透镜材料而定，瓦为入射光线单位向量，巧Ti为出射光 线单位向量，刃为单位法向量； 对于内侧自由曲面，由光源立体角Θ (i)可以得到入射向量，由β (i)可以求得出射向 量，结合折反射定律可解得内侧自由曲面上下一点的坐标值：同理，得到内侧自由曲面的轮廓曲线上所有点的坐标值，并得到内侧柱面的底部半径 为 r = X1 (200); 对于顶部自由曲面，由β (i)得到入射向量，由a (i)得到出射向量，把上式与折反射 定律联立，得顶部自由曲面上下一点的坐标值：对于外侧自由曲面，由于光线与内侧柱面相交于CiCr, r ^cotQ (i+Ι))点，通过内侧柱 面后光线的出射角为供，则当光线入射到外侧自由曲面时，在该面上发生全反射，此时折反射定律可以表示为：经过外侧自由曲面的反射后，光线传播到透镜顶部平面并直接出射，故a (i)即为经 过外侧自由曲面的反射后的出射角； 由河/)和a (i)与折反射定律联立，得外侧自由曲面上下一点的坐标值：a, b, c, d, e, f的值可以由折反射定律得出，具体包括如下步骤： (1) 分别确定内侧、顶部、外侧自由曲面的起始点； (2) 对于内侧自由曲面，由Θ和β可以得到入射向量和出射向量，通过折反射定律，确 定起始点的切平面，第二条入射光线与该切平面相交从而确定第二点； ⑶对于顶部自由曲面，将内侧自由曲面的第二条光线的出射向量作为顶部自由曲面 的第二条光线的入射向量，即由β得到入射向量，再由α得到出射向量，然后利用折反射 定律得到起始点的切平面，由起始点的切平面与第二条光线的入射向量所在的直线相交可 得出第二点； (4) 对于外侧自由曲面，由P和α可以分别得到光线经过外侧自由曲面时的入射向量 和出射向量；利用折反射定律求出起始点的切平面，将切平面与经过内侧柱面折射后的第 二条光线的入射向量所在的直线相交可得出第二点； (5) 同理，由前一点的切平面与下一条光线的入射向量所在的直线相交可得出下一点 坐标，通过机迭代可分别得出内侧，顶部、外侧自由曲面上全部点的坐标，由此确定了透镜 轮廓曲线，然后将透镜轮廓曲线绕中心轴旋转构成整个自由曲面。3. 根据权利要求1所述的一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，其特征在于θ max= 90。。4. 根据权利要求1所述的一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，其特征在于该 透镜由透明材料制成，透明材料为PMM或PC或光学玻璃。
【专利摘要】本发明公开了一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，包括入射面和出射面，其特征在于透镜包括三个自由曲面；所述透镜的底面中心有一个供LED安装于其内的空腔，空腔的一部分腔壁是柱面，构成内侧柱面，另一部分是自由曲面，构成内侧自由曲面；内侧自由曲面位于内侧柱面的顶部，两者构成所述的入射面；透镜的外侧面是自由曲面，构成外侧自由曲面，透镜的顶面中部是自由曲面，构成顶部自由曲面，顶部自由曲面的外侧是台阶型平面，构成顶部平面，透镜的顶部自由曲面和顶部平面构成所述的出射面。本发明具有高光学效率、结构紧凑、体积小巧的优点，能用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，能够在目标照明面上形成高准直度的圆形光斑。
【IPC分类】F21V5/04, F21Y101/02
【公开号】CN104896424
【申请号】CN201510264659
【发明人】张宪民, 吴衡, 莫嘉嗣, 詹镇辉, 李海
【申请人】华南理工大学
【公开日】2015年9月9日
【申请日】2015年5月18日
【技术领域】
[0001] 本发明涉及LED照明领域，具体涉及一种用于视觉检测的LED准直照明光学透 镜。
【背景技术】
[0002] 在视觉检测系统中，照明光源是其重要组成部分。照明效果的好坏直接影响被测 物的成像质量，从而影响后续的图像处理效果，导致最后的测量结果不准确。在精密检测系 统中，光源的照明效果更是有着举足轻重的作用。光源的光强、稳定性及照明均匀性等都会 对检测系统的精度产生很大的影响，直接决定了整个检测的成败。
[0003] 常用于视觉检测系统的照明光源有白炽灯、日光灯、水银灯、钠光灯、LED发光二极 管、半导体激光器等。照明光源的选择必须符合所需要的几何形状，照明亮度，均匀度，发光 的光谱特性也必须符合实际的要求，同时还要考虑光源的发光效率和使用寿命。传统光源 体积及能耗均较大，并且不具有优良的单色性和稳定性。半导体激光器虽然具有很好的单 色性和准直性，但是照明均匀性难以控制。在众多的光源当中，LED光源凭借其诸多的优点， 如寿命长、响应快、抗震能力强等等，在现代视觉检测系统中得到越来越多的应用。但是，由 于LED朗伯型发光特性，直接应用于照明系统，通常不能获得良好的效果，需针对LED及视 觉检测系统特性来进行光学设计。
【发明内容】
[0004] 针对视觉检测照明系统设计及朗伯型LED光学设计中面临的主要问题，本发明提 供了一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，该透镜光学效率高，体积小，制造方便， 易于安装，并能产生高准直度的照明光斑。本发明采用旋转轴对称的LED自由曲面透镜设 计法，有效减小了透镜建模时产生的误差，有利于提高透镜的加工精度和光学效率。
[0005] 本发明采用如下技术方案：
[0006] 一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，该透镜由透明材料制成，透明材料 为PMMA或PC或光学玻璃，透镜包括三个自由曲面，分别构成入射面及出射面。所述透镜的 底面中心有一个供LED安装于其内的空腔，空腔的一部分腔壁是柱面，构成所述的内侧柱 面，另一部分是自由曲面，构成所述的内侧自由曲面，内侧自由曲面位于内侧柱面的顶部， 两者构成所述的入射面；透镜的外侧面是自由曲面，构成所述的外侧自由曲面，透镜的顶面 中部是自由曲面，构成所述的顶部自由曲面，顶部自由曲面的外侧是台阶型平面，构成所述 的顶部平面，透镜的顶部自由曲面和顶部平面构成所述的出射面。
[0007] 自由曲面透镜的形状由如下方法确定：
[0008] 以LED光源为原点建立坐标系，以LED底面所在平面为XOY平面，过原点并与平面 XOY垂直的轴为Z轴。首先对LED光源立体角进行划分，接着对光线通过透镜后的出射角进 行均匀划分，建立光源立体角和光线通过透镜后的出射角的映射关系，然后运用折反射定 律，通过几何关系得到最后的自由曲面透镜。
[0009] 所述的构成透镜的自由曲面有三个，其计算步骤如下：
[0010] 2.设定初始条件并将LED光源立体角划分。
[0011] 首先，坐标系中0为入射光线与Z轴正方向的夹角。a为出射光线与z轴正方向 的夹角。内侧柱面的底部半径为r。透镜材料的折射率为n。
[0012] 对于透镜空腔的内侧自由曲面，其主要作用是控制光线的出射角度。这里设置其 控制的角度取值范围为[0, 0_]，且〇< 0mid，0mid表示从光源发出的光线，入射 到内侧自由曲面的最大入射角，表示从光线穿过内侧自由曲面后的最大出射角。将区 间[0, 0 _]均匀划分为N份，记为0⑴，1彡i彡N。对于入射角度0，对其进行离散化， 将区间[0,0mid]等分成n份，记为0a)，这样就得到了与出射角度ea)数组一一对应的 0a)的数组。n取值的大小决定了计算的精确度，其取值越大，最后的结果越精确。
[0013]对于透镜空腔的内侧柱面，这里其控制的角度取值范围为0mid< 0⑴彡0_。 通常9 _=90°，表示从LED发出光线的最大出射半角。同理，将区间（0mid，0_]等分 为N份，记为0 (i)，这样就将光源立体角0等分为2N份。
[0014] 2.建立光源立体角与光线通过透镜后的出射角的映射关系。
[0015] 对光线通过透镜后的出射角进行离散化。对应于光源立体角0的划分，将a也 等分成2N份，记为a(i)，且0彡a(i)彡a_，a_表示光线通过整个透镜后的最大出 射角。由于所述透镜是用于准直照明，故在这种照明系统中a_=〇,a(i) =〇(即是将 a(i)设为一个全零数组）。这样就在光线通过整个透镜后的出射角a(i)与光源立体角 9 (i)数组之间建立起--对应关系。
[0016] 3.求解自由曲面透镜的离散坐标。
[0017] 假设从LED出的光线与Z轴的夹角为0 (i)，并与内侧自由曲面相交于 (i),Zi(i))点，经过内侦!|自由曲面折射后与顶部自由曲面相交于Bjxji)，z2(i))点； 光线与内侧柱面相交于(；(1'，1'^cot0 (i+1))点，光线穿过内侧柱面后与透镜外侧自由曲面 相交于Djxjihzji))点，处的单位法向量iV；〇,6)，处的单位法向量iV2(c,3)， 处的单位法向量/V.;(e，/)。
[0018] 在进行自由曲面构建时，由折反射定律求出自由曲面上点的法向量，利用这个法 向量求得切平面，通过求切平面与入射光线的交点得到曲线上点的坐标。折反射定律公式 如下：
[0019]
[0020] 其中n为透镜折射率，其取值视透镜材料而定，瓦为入射光线单位向量，^为出 射光线单位向量，及为单位法向量。
[0021] 对于内侧自由曲面，由光源立体角0⑴可以得到入射向量，由0⑴可以求得出 射向量，结合折反射定律可解得内侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0022]
[0023]
[0024] 以此类推，可以得到内侧自由曲面的轮廓曲线上所有点的坐标值，由此可得内侧 柱面的底部半径为r=Xi(200)。
[0025] 对于顶部自由曲面，由Mi)可以得到入射向量，由a⑴可以求得出射向量，把 上式与折反射定律联立，可以解得顶部自由曲面上下一点的坐标值：
[0026]
[0027]
[0028] 对于外侧自由曲面，由于光线与内侧柱面相交于Q (r, r ? cot 0 (i+1))点，通过内 侧柱面后光线的出射角为0，则
[0029]
[0030] 当光线入射到外侧自由曲面时，在该面上发生全反射，此时折反射定律可以表示 为：
[0031]
[0032] 经过外侧自由曲面的反射后，光线传播到透镜顶部平面并直接出射，故a (i)即 为经过外侧自由曲面的反射后的出射角。
[0033] 由和a (i)与折反射定律联立，可以解得外侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0034]
[0035]
[0036] a, b, c, d, e, f的值可以由折反射定律得出。
[0037] 具体方法如下：
[0038] (1)分别确定内侦彳、顶部、外侧自由曲面的起始点。
[0039] (2)对于内侧自由曲面，由0和0可以得到入射向量和出射向量，通过折反射定 律，确定起始点的切平面，第二条入射光线与该切平面相交从而确定第二点。
[0040] (3)对于顶部自由曲面，将内侧自由曲面的第二条光线的出射向量作为顶部自由 曲面的第二条光线的入射向量，即由0得到入射向量，再由a得到出射向量，然后利用折 反射定律得到起始点的切平面，由起始点的切平面与第二条光线的入射向量所在的直线相 交可得出第二点。
[0041] (4)对于外侧自由曲面，由W和a可以分别得到光线经过外侧自由曲面时的入射 向量和出射向量。利用折反射定律求出起始点的切平面，将切平面与经过内侧柱面折射后 的第二条光线的入射向量所在的直线相交可得出第二点。
[0042] (5)同理，由前一点的切平面与下一条光线的入射向量所在的直线相交可得出下 一点坐标，通过机迭代可分别得出内侧，顶部、外侧自由曲面上全部点的坐标，由此确定了 透镜轮廓曲线，然后将透镜轮廓曲线绕中心轴旋转构成整个自由曲面。
[0043] 4.利用建模软件将得到的点拟合为实体。
[0044] 将得到的离散点的坐标依次导入到机械建模软件，进行拟合，然后将得到的轮廓 曲线绕中心轴旋转，即可得到最终的光学透镜实体模型。
[0045] 采用上述技术方案后，可以设计出一个高光学效率、结构紧凑、体积小巧、用于视 觉检测的LED准直照明光学透镜。从LED出射的光线通过自由曲面透镜后，能够在目标照 明面上形成高准直度的圆形光斑。
[0046] 本发明的有益效果及优点：由于采用自由曲面透镜，从LED出射的光线经过自由 曲面透镜配光后，能够在目标照明面上形成高准直度的圆形光斑；并且从光源发出的光线 几乎可以全部被利用，透镜的光学效率很高。另外，透镜的底面中部有一个由自由曲面和柱 面组成的空腔，使LED光源易于安装。由于透镜的体积小，使之可以方便的安装到视觉检测 照明系统中，同时也有利于照明系统的散热设计。本发明非常有利于朗伯型LED的光学设 计及视觉检测照明系统的设计。本发明不但可以应用于LED二次光学设计，而且可以用于 LED -次光学设计以及成像系统光学设计。
【附图说明】
[0047] 图1为实施方式中光源立体角与内侧自由曲面控制的出射角的映射关系图。
[0048] 图2为实施方式中光源立体角与透镜的出射角的映射关系图。
[0049] 图3为实施方式中透镜的侧视剖面图。
[0050] 图4为实施方式中透镜的侧视三维立体图。
[0051] 图5为实施方式中透镜的仰视三维立体图。
[0052] 图6为实施方式中透镜的右视三维立体图。
[0053] 图7为实施方式中透镜的俯视三维立体图。
【具体实施方式】
[0054] 下面结合附图和实施例对本发明的进行详细的描述，但本发明的实施和保护不限 于此。
[0055] 1、设定初始条件并将LED光源立体角划分。
[0056] 首先，坐标系中0为入射光线与Z轴正方向的夹角，其取值范围为a 为出射光线与Z轴正方向的夹角。由于所述透镜是用于准直照明，故这里a=0。透镜材 料的折射率为n= 1.49386。
[0057] 对于透镜空腔内侧的自由曲面，其主要作用是控制光线的出射角度。这里设置其 20 控制的角度取值范围为[0, 0_]，且足将区间[0, 均匀划分为200份，记 I0() 为e(i)，且0 <i< 200, 200表示等分的份数，其取值越大，最后的结果越精确。对于入 40 射角度9,这里其取值范围为0彡9⑴彡9mid，且，表示从光源发出的光线入 1 olJ 射到内侧自由曲面的最大入射角。对0进行离散化，把区间[0, 0mid]等分成200份，记为 0⑴，这样就得到了与出射角度Mi)数组一一对应的0⑴的数组，如图1所示。
[0058] 对于透镜空腔的内侧柱面，这里其控制的角度取值范围为0mid< 0 (i)彡0 _。 通常沒max=^;r,表示从LED发出光线的最大出射半角。将区卩
等分为200份， 记为9 (i)，这样就将光源立体角9等分为400份。
[0059] 2.建立光源立体角与光线通过透镜后的出射角的映射关系。
[0060] 对光线通过透镜后的出射角进行离散化。对应于光源立体角0的划分，将a也 等分成400份，记为a(i)。由于a=0,故a(i) =0。这样就在光线通过整个透镜后的 出射角a(i)与光源立体角0 (i)数组之间建立起一一对应关系，如图2所示。
[0061] 3.计算自由曲面透镜的离散坐标。
[0062] 假设从LED出射光线与z轴的夹角为0 (i)，并与内侧自由曲面相交于 (i),Zi(i))点，经过内侦!|自由曲面折射后与顶部自由曲面相交于Bjxji)，z2(i))点； 光线与内侧柱面相交于(；(1'，1'^cot0 (i+1))点，光线穿过内侧柱面后与透镜外侧自由曲面 相交于Djxjihzji))点，处的单位法向量TV^aj)，处的单位法向量iV2(c,￡/)， 处的单位法向量7V3(e,/) ^
[0063] 在进行自由曲面构建时，由折反射定律求出自由曲面上点的法向量，利用这个法 向量求得切平面，通过求切平面与入射光线的交点得到曲线上点的坐标。折反射定律公式 如下：
[0064]
[0065] 这里n= 1.49386,瓦为入射光线单位向量，斤7;为出射光线单位向量，及为单位 法向量。
[0066] 对于内侧自由曲面，由光源立体角0a)可以得到入射向量，由ea)可以求得出 射向量，结合折反射定律可解得内侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0067]
[0068]
[0069] 以此类推，可以得到内侧自由曲面的轮廓曲线上所有点的坐标值，由此可得内侧 柱面的底部半径为r=Xi(200)mm。
[0070] 对于顶部自由曲面，由0 (i)可以得到入射向量，由a(i)可以求得出射向量，把 上式与折反射定律联立，可以解得顶部自由曲面上下一点的坐标值：
[0071]
[0072]
[0073] 对于外侧自由曲面，由于光线与内侧柱面相交于Q(r,r?cot0 (i+1))点，通过内 侧柱面后光线的出射角为供，则
[0074]
[0075] 当光线入射到外侧自由曲面时，在该面上发生全反射，此时折反射定律可以表示 为：
[0076]
[0077] 经过外侧自由曲面的反射后，光线传播到透镜顶部平面并直接出射，故a⑴即 为经过外侧自由曲面的反射后的出射角。
[0078] 由河/)和a(i)与折反射定律联立，可以解得外侧自由曲面上下一点的坐标值：
[0079]
[0080]
[0081]a,b,c,d,e,f的值可以由折反射定律得出。
[0082] 具体方法如下：
[0083] (1)分别确定内侧、顶部、外侧自由曲面的起始点，其值分别为（0,4)，（0,8)， (4. 74,0)，单位mm。
[0084] (2)对于内侧自由曲面，由0和0可以得到入射向量和出射向量，通过折反射定 律，确定起始点的切平面，第二条入射光线与该切平面相交从而确定第二点。
[0085] (3)对于顶部自由曲面，将内侧自由曲面的第二条光线出射向量作为顶部自由曲 面的第二条光线的入射向量，即由0得到入射向量，再由a得到出射向量，然后利用折反 射定律得到起始点的切平面，由起始点的切平面与第二条光线的入射向量所在的直线相交 可得出第二点。
[0086] (4)对于外侧自由曲面，由口和Y可以分别得到光线经过外侧自由曲面时的入射 向量和出射向量。利用折反射定律求出起始点的切平面，将切平面与经过内侧柱面折射后 的第二条光线的入射向量所在的直线相交可得出第二点。
[0087] (5)同理，由前一点的切平面与下一条光线的入射向量所在的直线相交可得出下 一点坐标，通过计算机迭代可分别得出内侧，顶部、外侧自由曲面上全部点的坐标，由此确 定了透镜轮廓曲线，然后将透镜轮廓曲线绕中心轴旋转构成整个自由曲面。
[0088] 例：对于内侧自由曲面，这里设置其控制的角度取值范围为[0,0_]，且
0_将其均匀划分为200份，每一份记为0 (i)，同时对光源的立体角进行 40 离散化，这里0的取值范围为0彡0彡0mid，且見表把0mid等分成200份， 每一份记为0 (i)，使之与0 (i)数组一一对应。设内侧自由曲面的起始点为（〇,4)，即LED距离透镜内侧自由曲面顶部的距离4mm。通过折反射定律由可以求出起始点的法向量 两乂(1)，％(2))，由法向量和起始点坐标可以求出切平面方程为z+4 = 0,此为1式；角度为 9⑵的直线方程为：z=cot( 0⑵）?X，此为2式；由1，2式联立，可以求出x⑵，z(2)。
[0089] 以此类推：第k点所对应的直线方程为z=cot( 0 (k) )?X，所对应的切平面方程 SNx(k-l)(x-x(k-l))+Nz(k-l)(z-z(k-l)) =0。通过直线与切平面相交可以求出第让点 坐标，当k= 200时，即得到内侧自由曲面轮廓曲线上所有数据点的坐标数组。
[0090] 4.利用建模软 件将得到的点拟合为实体
[0091] 将得到的离散点的坐标依次导入到机械建模软件，进行拟合，然后将得到的曲线 绕中心轴旋转，可以得到最终的自由曲面光学透镜实体模型。
[0092] 图1为实施方式中光源立体角与内侧自由曲面控制的出射角的映射关系图，其中 101为所述的光源立体角，102为所述的内侧自由曲面控制的出射角。
[0093] 图2为实施方式中光源立体角与透镜的出射角的映射关系图，其中包括光源立体 角101，内侧自由曲面控制的出射角102,透镜的出射角201，经过内侧柱面折射后的出射角 202〇
[0094] 图3为通过上述方案得到的透镜的侧视剖面图，其中包括透镜的内侧自由曲面 301，顶部自由曲面302,台阶型顶部平面303 ;透镜的外侧自由曲面304,透镜的内侧柱面 305。图4为通过上述方案得到的透镜的侧视三维立体图。图5为通过上述方案得到的透 镜的仰视三维立体图。图6为通过上述方案得到的透镜的右视三维立体图。图7为通过上 述方案得到的透镜的俯视三维立体图。
[0095] 采用上述技术方案后，可以设计出一个高光学效率、结构紧凑、体积小巧、用于视 觉检测的LED准直照明光学透镜。从LED出射的光线通过自由曲面透镜后，能够在目标照 明面上形成高准直度的圆形光斑。由于采用自由曲面透镜，从LED出射的光线经过自由曲 面透镜配光后，能够在目标照明面上形成高准直度的圆形光斑；并且从光源发出的光线几 乎可以全部被利用，透镜的光学效率很高。另外，透镜的底面中部有一个由自由曲面和柱面 组成的空腔，使LED光源易于安装。由于透镜的体积小，使之可以方便的安装到视觉检测照 明系统中，同时也有利于照明系统的散热设计。
【主权项】
1. 一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，包括入射面和出射面，其特征在于透 镜包括三个自由曲面；所述透镜的底面中心有一个供LED安装于其内的空腔，空腔的一部 分腔壁是柱面，构成内侧柱面，另一部分是自由曲面，构成内侧自由曲面；内侧自由曲面位 于内侧柱面的顶部，两者构成所述的入射面；透镜的外侧面是自由曲面，构成外侧自由曲 面，透镜的顶面中部是自由曲面，构成顶部自由曲面，顶部自由曲面的外侧是台阶型平面， 构成顶部平面，透镜的顶部自由曲面和顶部平面构成所述的出射面。2. 根据权利要求1所述的一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，其特征在于以 LED光源为原点建立直角坐标系，以LED底面所在平面为XOY平面，过原点并与平面XOY垂 直的轴为Z轴；首先对LED光源立体角进行划分，接着对光线通过透镜后的出射角进行均匀 划分，自由曲面透镜的形状确定过程具体如下：1. 设定初始条件并将LED光源立体角划分， 首先，坐标系中Θ为入射光线与Z轴正方向的夹角；α为出射光线与Z轴正方向的夹 角；内侧柱面的底部半径为r ;透镜材料的折射率为η ; 对于透镜空腔的内侧自由曲面，其主要作用是控制光线的出射角度；设置出射角度取 值范围为[〇, βΜΧ]，且〇彡K Θ _，θ-表示从光源发出的光线，入射到内侧自由曲 面的最大入射角，表示从光线穿过内侧自由曲面后的最大出射角；将区间[0, β _]均 匀划分为N份，记为β (i)，I < i < N ;对入射角度Θ进行离散化，将区间[〇, Θ mid]等分成 N份，记为Θ (i)，这样就得到了与出射角度β⑴数组一一对应的Θ⑴的数组；N取值越 大，结果越精确； 对于透镜空腔的内侧柱面，9mid< Θ (i) < Θ _，表示从LED发出光线的最大出 射半角；同理，将区间（9mid，θ_]等分为N份，记为Θ (i)，这样就将光源立体角Θ等分为 2N份；2. 建立光源立体角与光线通过透镜后的出射角的映射关系， 对光线通过透镜后的出射角进行离散化，对应于光源立体角Θ的划分，将α也等分成 2Ν份，记为a (i)，且0彡a (i)彡amax，Cimax表示光线通过整个透镜后的最大出射角；a _ =0, a (i) = 〇 ;这样就在光线通过整个透镜后的出射角a (i)与光源立体角Θ (i)数组 之间建立起--对应关系；3. 求解自由曲面透镜的离散坐标， 设从LED出的光线与Z轴的夹角为Θ (i)，并与内侧自由曲面相交于Ai (Xl (i)，Z1 (i)) 点，经过内侧自由曲面折射后与顶部自由曲面相交于Bi(X2Q), z2(i))点；光线与内侦J 柱面相交于CiCr, r ^cotQ (i+Ι))点，光线穿过内侧柱面后与透镜外侧自由曲面相交于 Di(X3Qhz3Q))点，处的单位法向量处的单位法向量处 的单位法向量/V; (e·. /); 在进行自由曲面构建时，由折反射定律求出自由曲面上点的法向量，利用这个法向量 求得切平面，通过求切平面与入射光线的交点得到曲线上点的坐标；折反射定律公式如 下：其中η为透镜折射率，其取值视透镜材料而定，瓦为入射光线单位向量，巧Ti为出射光 线单位向量，刃为单位法向量； 对于内侧自由曲面，由光源立体角Θ (i)可以得到入射向量，由β (i)可以求得出射向 量，结合折反射定律可解得内侧自由曲面上下一点的坐标值：同理，得到内侧自由曲面的轮廓曲线上所有点的坐标值，并得到内侧柱面的底部半径 为 r = X1 (200); 对于顶部自由曲面，由β (i)得到入射向量，由a (i)得到出射向量，把上式与折反射 定律联立，得顶部自由曲面上下一点的坐标值：对于外侧自由曲面，由于光线与内侧柱面相交于CiCr, r ^cotQ (i+Ι))点，通过内侧柱 面后光线的出射角为供，则当光线入射到外侧自由曲面时，在该面上发生全反射，此时折反射定律可以表示为：经过外侧自由曲面的反射后，光线传播到透镜顶部平面并直接出射，故a (i)即为经 过外侧自由曲面的反射后的出射角； 由河/)和a (i)与折反射定律联立，得外侧自由曲面上下一点的坐标值：a, b, c, d, e, f的值可以由折反射定律得出，具体包括如下步骤： (1) 分别确定内侧、顶部、外侧自由曲面的起始点； (2) 对于内侧自由曲面，由Θ和β可以得到入射向量和出射向量，通过折反射定律，确 定起始点的切平面，第二条入射光线与该切平面相交从而确定第二点； ⑶对于顶部自由曲面，将内侧自由曲面的第二条光线的出射向量作为顶部自由曲面 的第二条光线的入射向量，即由β得到入射向量，再由α得到出射向量，然后利用折反射 定律得到起始点的切平面，由起始点的切平面与第二条光线的入射向量所在的直线相交可 得出第二点； (4) 对于外侧自由曲面，由P和α可以分别得到光线经过外侧自由曲面时的入射向量 和出射向量；利用折反射定律求出起始点的切平面，将切平面与经过内侧柱面折射后的第 二条光线的入射向量所在的直线相交可得出第二点； (5) 同理，由前一点的切平面与下一条光线的入射向量所在的直线相交可得出下一点 坐标，通过机迭代可分别得出内侧，顶部、外侧自由曲面上全部点的坐标，由此确定了透镜 轮廓曲线，然后将透镜轮廓曲线绕中心轴旋转构成整个自由曲面。3. 根据权利要求1所述的一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，其特征在于θ max= 90。。4. 根据权利要求1所述的一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，其特征在于该 透镜由透明材料制成，透明材料为PMM或PC或光学玻璃。
【专利摘要】本发明公开了一种用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，包括入射面和出射面，其特征在于透镜包括三个自由曲面；所述透镜的底面中心有一个供LED安装于其内的空腔，空腔的一部分腔壁是柱面，构成内侧柱面，另一部分是自由曲面，构成内侧自由曲面；内侧自由曲面位于内侧柱面的顶部，两者构成所述的入射面；透镜的外侧面是自由曲面，构成外侧自由曲面，透镜的顶面中部是自由曲面，构成顶部自由曲面，顶部自由曲面的外侧是台阶型平面，构成顶部平面，透镜的顶部自由曲面和顶部平面构成所述的出射面。本发明具有高光学效率、结构紧凑、体积小巧的优点，能用于视觉检测的LED准直照明光学透镜，能够在目标照明面上形成高准直度的圆形光斑。
【IPC分类】F21V5/04, F21Y101/02
【公开号】CN104896424
【申请号】CN201510264659
【发明人】张宪民, 吴衡, 莫嘉嗣, 詹镇辉, 李海
【申请人】华南理工大学
【公开日】2015年9月9日
【申请日】2015年5月18日
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